автокоррелятор световых импульсов

Формула изобретения

АВТОКОРРЕЛЯТОР СВЕТОВЫХ ИМПУЛЬСОВ, содержащий делитель светового пучка, линию переменной оптической задержки, узел совмещения прямого и задержанного пучков, оптически сопряженные с узлом регистрации, отличающийся тем, что делитель светового пучка, линия переменной оптической задержки и узел совмещения прямого и задержанного пучков выполнены в виде плоскопараллельной двулучепреломляющей пластинки, установленной с возможностью поворота ее вокруг оси, перпендикулярной главной плоскости пластинки, в схему также введена вторая плоскопараллельная двулучепреломляющая пластинка, установленная на оптической оси, при этом главная плоскость ее совпадает или перпендикулярна главной плоскости первой пластинки.

Описание изобретения к патенту

Изобретение относится к оптике, в частности к устройствам для измерения параметров лазерного излучения.

В лазерной технике известны автокорреляторы, предназначенные для измерения длительности сверхкоротких световых импульсов методом регистрации корреляционной функции интенсивности двух импульсов, полученных делением амплитуды исходного импульса, причем один из импульсов следует с регулируемой задержкой [1]

Схема автокоррелятора аналогична схеме интерферометра Майкельсона и содержит делитель светового пучка, линию переменной оптической задержки, вносящую регулируемое запаздывание в один из пучков, узел совмещения прямого и задержанного пучков и приемное устройство, осуществляющее функцию перемножения интенсивностей пучков на основе эффекта генерации второй гармоники в нелинейном кристалле. Известные схемы автокорреляторов различаются устройством линии задержки.

Недостатком известных автокорреляторов является сложность конструкции и настройки, связанная с необходимостью точной взаимной юстировки всех элементов схемы.

Наиболее близким к заявляемому устройству является принятый за прототип автокоррелятор [2] Прототип содержит делитель пучка, выполненный в виде полупрозрачного зеркала, два концевых отражателя, один из которых может поступательно перемещаться, образуя линию переменной оптической задержки, и приемное устройство. Два пучка, полученные после делителя, отражаются от концевых отражателей, совмещаются на полупрозрачном зеркале по сечению и направлению и направляют на приемное устройство.

Недостатком прототипа, как и других автокорреляторов, является сложность конструкции и юстировки схемы.

Задача, которая решалась при разработке заявляемого устройства, заключалась в том, чтобы разделить исходный пучок на два и внести заданное запаздывание одного пучка относительно другого, оставляя их пространственно совмещенными. Результатом этого явилось бы существенное упрощение конструкции и юстировки автокоррелятора.

Указанный результат достигается в автокорреляторе световых импульсов, содержащем делитель светового пучка, линию переменной оптической задержки, узел совмещения прямого и задержанного пучков, оптически сопряженные с узлом регистрации, отличающемся тем, что делитель светового пучка, линия переменной оптической задержки и узел совмещения прямого и задержанного пучков выполнены в виде плоскопараллельной двулучепреломляющей пластинки, установленной с возможностью поворота ее вокруг оси, перпендикулярной главной плоскости пластинки, а также в схему введена вторая плоскопараллельная двулучепреломляющая пластинка, установленная на оптической оси, при этом главная плоскость ее совпадает или перпендикулярна главной плоскости первой пластинки.

Сущность изобретения заключается в том, что деление светового пучка на два и задержка одного пучка относительно другого реализуются в двулучепреломляющей пластинке, при этом один пучок является обыкновенной волной, а другой необыкновенной; каждая из волн распространяется со своей групповой скоростью. Величина относительной задержки равна алгебраической сумме задержек, которые вносят две пластинки, и зависит от угла между оптической осью пластинки и осью пучка в каждой пластинке.

Первая двулучепреломляющая пластинка вносит переменную задержку, величина которой изменяется при повороте пластинки.

Вторая двулучепреломляющая пластинка установлена так, что она вносит фиксированную задержку противоположного знака по сравнению с задержкой, которую вносит первая пластинка. Благодаря этому:

суммарная задержка в двух пластинках может быть как положительной, так и отрицательной; регистрируется полная автокорреляционная функция;

путем выбора величины фиксированной задержки рабочая точка автокоррелятора ( ₃0) устанавливается на квазилинейном участке зависимости величины задержки от угла поворота первой пластинки.

Вышедшие из пластинок пучки совмещены и имеют заданную относительную задержку; пучки поляризованы в ортогональных плоскостях. В конструкции автокоррелятора отсутствуют сложные юстировочные узлы, линия задержки упрощена, величина задержки может устанавливаться и контролироваться с высокой точностью.

Изобретение будет понято из следующего описания и приложенного к нему чертежа.

На чертеже показана оптическая схема устройства.

На схеме и в тексте приняты следующие обозначения:

1 оптическая ось пучка,

2 первая плоскопараллельная двулучепреломляющая пластинка,

3 вторая плоскопараллельная двулучепреломляющая пластинка,

4 приемное устройство.

Устройство состоит из расположенных на оптической оси пучка 1 подвижной двулучепреломляющей пластинки 2, неподвижной двулучепреломляющей пластинки 3 и приемного устройства 4. Пластинка 2 совмещает в себе функции делителя пучка, линии переменной оптической задержки и узла совмещения пучков. Примем для определенности, что пластинки 2 и 3 вырезаны из одного материала, главная плоскость пластинки 2 горизонтальна, главная плоскость пластинки 3 вертикальна. Пластинка 2 может поворачиваться вокруг оси О-О, перпендикулярной к главной плоскости пластинки 2. Плоскость поляризации пучка на входе в устройство наклонена под углом 45^о к главной плоскости пластинки 2.

Изобретение осуществляется следующим образом.

Падающее на первую пластинку 2 излучение делится в пластинке 2 на две волны обыкновенную и необыкновенную, поляризованные соответственно в вертикальной и горизонтальной плоскостях. Каждая из волн распространяется со своей групповой скоростью. Во второй пластинке 3 волна, бывшая обыкновенной, становится необыкновенной и наоборот. Суммарная задержка одной волны относительно другой после прохождения через пластинки 2 и 3 равна:

₃ -l₁sin²₁-l₂sin где l₁, l₂ толщины пластинок 2 и 3 вдоль оси пучка 1;

с скорость света;

_{o e} разность показателей преломления для обыкновенной и необыкновенной волн;

длина волны излучения;

Ф₁ угол между оптической осью Z₁ первой пластинки 2 и осью пучка 1;

Ф₂ угол между оптической осью Z₂ второй пластинки 3 и осью пучка 1.

Две волны, прошедшие пластинки 2 и 3, имеют одинаковую амплитуду, совмещены по сечению и направлению распространения и имеют относительный временной сдвиг ₃

При вращении пластинки 2 вокруг оси О-О задержка периодически изменяется, что позволяет регистрировать автокорреляционную функцию светового импульса за каждый оборот пластинки 2.

Два пучка, прошедшие пластинки 2 и 3, поляризованы в вертикальной и горизонтальной плоскостях. Если в приемном устройстве 4 для генерации второй гармоники используется 2-ой тип взаимодействия, ось нелинейного кристалла ориентируется в вертикальной или горизонтальной плоскостях, если используется 1-ый тип воздействия, ось кристалла ориентируется в плоскости, наклонной под углом 45^о к указанным плоскостям.

Для измерения длительности спектрально-ограниченных импульсов могут использоваться автокорреляторы с регистрацией корреляционной функции амплитуд (интенсивности интерференции прямого и задержанного импульсов). В этом случае генератор второй гармоники не используется, а для обеспечения интерференции прямого и задержанного импульсов перед приемником излучения устанавливается соответствующим образом ориентированный анализатор.

По данному техническому решению были проведены расчеты величины относительной задержки между импульсами и уширения импульсов за счет дисперсии групповых скоростей в материале пластинок. Расчеты проводились для группы кристаллов, широко используемых в нелинейной оптике. Расчеты показывают, что при толщине пластинок 2-5 мм (кристаллы ВВО, DKDP) задержка достигает 300 Фс, при уширении импульсов менее 10 Фс в диапазоне длин волн 1,1-1,3 мкм. В данном спектральном диапазоне работает фемтосекундный лазер на форстерите с примесью ионов хрома (Cr⁴⁺:Mg₂SiO₄).

Проведенные эксперименты подтвердили работоспособность и расчетные характеристики устройства.