способ частотно-дистанционных зондирований

Формула изобретения

Способ частотно-дистанционных зондирований, заключающийся в возбуждении переменного магнитного поля вертикальным магнитным диполем и измерении отношения большой и малой осей эллипса поляризации магнитного поля H_a/H_b при одновременном изменении расстояния до точки измерения и рабочей частоты тока, отличающийся тем, что в нем при каждой рабочей частоте f_i находят точку на профиле с постоянным отношением H_a/H_b С, измеряют расстояния r_i от найденных точек до возбудителя поля, по величине С находят электромагнитный параметр поля P и по параметрам установки f_i, r_i и величине Р определяют геоэлектрический разрез.

Описание изобретения к патенту

Изобретение относится к геоэлектроразведке на переменном токе, возбуждаемом в земле индуктивным способом. Область преимущественного применения: инженерно-строительные изыскания, поиски и разведка россыпных месторождений, подземных вод, геоэкологические, геокриологические и другие исследования.

Известен способ низкочастотных дистанционных зондирований при малых параметрах поля с возбуждающим вертикальным магнитным диполем и измерением отношения большой (Н_a) к малой (Н_b) оси эллипса поляризации магнитного поля [1] в котором рабочую частоту выбирают в области малых параметров поля (Н_b/H_a<<1), на этой частоте определяют электросопротивление среды и изучают зависимость от разноса зондирующей установки. Благодаря индуктивному возбуждению и приему поля этот способ можно применять там, где из-за сложности или невозможности заземлений контактные методы электромагнитных зондирований не применимы.

Однако этот способ имеет недостаток, заключающийся в том, что для определения границы области малых параметров при дистанционном зондировании необходимо выполнять многочастотные наблюдения. Это усложняет процесс зондирования и снижает производительность работ. Недостаток заключается и в том, что в области Н_b/H_a<<1 полезный сигнал (Н_b), содержащий информацию об исследуемой среде, очень мал по абсолютной величине, из-за чего понижается точность измерений.

Для преодоления указанных затруднений переходят к изопараметрическим частотно-дистанционным зондированиям, в которых при изменении разноса одновременно по определенному закону меняется и частота поля. В способе, принятом нами за прототип [2] связь между частотой (f) и разносом (r) задается равенством

(1)

где Р параметр поля (Р 0,1 10), _o магнитная постоянная, (h) - удельная электропроводность слоев геоэлектрического разреза, слагающих исследуемую геологическую среду. При зондировании изменяют частоту и разнос так, чтобы произведение r²f было неизменным, т.е.

(2)

где А постоянная зондирования.

Существенный недостаток способа-прототипа неоднозначность определения электросопротивления среды из-за неопределенности постоянной зондирования А. Из (2) следует, что для определения А нужно задаться параметром поля Р, для чего нужно знать функцию (h), т.е. как раз ту характеристику среды, для получения которой и выполняются зондирования. При практических работах по способу-прототипу постоянную А выбирают из предположения, что априорно известна и неизменна электропроводность верхнего слоя, т. е. в (2) полагают, что (h)= ₁ и P=P₁ Но это возможно лишь в одном, частном случае, когда, например исследуемый массив горных пород покрыт слоем воды, и используется при морских изопараметрических зондированиях. В общем же случае, как видно из (2), постоянному значению А соответствует множество значений Р и ₁. Такая неоднозначность сдерживает применение способа-прототипа на суше, т.к. в сухопутных условиях приповерхностный слой земли обычно неоднороден как по вертикали, так и по горизонтали.

Технический результат предлагаемого изобретения устранение неоднозначности определения электросопротивления среды при изопараметрическом зондировании и расширение за счет этого области применения частотно-дистанционных зондирований при работе в сухопутных условиях. Технический результат достигается тем, что зондирование осуществляется при постоянном, контролируемом в процессе работ отношении Н_a/H_b С, по теоретической зависимости Н_a/H_b от параметра поля Р в однородном полупространстве находят для избранного С постоянный параметр Р и по формуле (1) определяют кажущееся сопротивление и геоэлектрический разрез (функцию (h)).

На фиг.1 изображена структурная схема устройства для осуществления предлагаемого способа; на фиг.2 результаты математического моделирования, иллюстрирующие возможности способа и принцип выбора постоянной зондирования С; на фиг.3 результаты практического опробования предлагаемого способа.

Устройство для осуществления предлагаемого способа содержит следующие узлы и блоки: возбуждающий вертикальный магнитный диполь 1, генераторный блок 2, первая шина управления 3, приемный датчик 4 поля Н_a, приемный датчик 5 поля H_b, первый и второй селективные усилители 6 и 7, первый и второй детекторы 8 и 9, аналоговый делитель 10, регистратор 11, вторая шина управления 12. Первая шина управления 3 служит для задания частоты f тока в возбуждающем магнитном диполе 1, а вторая шина управления 12 для перестройки рабочей частоты f селективных усилителей 6 и 7.

Работа по предлагаемому способу начинается с наивысшей рабочей частоты (f₁). Изменяя по профилю расстояние между генератором и приемником, находят точку на профиле, в которой отношение Н_a/H_b на частоте f₁ равно принятому С, и измеряют это расстояние (r₁). Затем в n раз понижают частоту генератора и находят на профиле новую точку, в которой Н_a/H_b С, и снова измеряют расстояние между приемником и генератором (r₂) и т.д. По окончании наблюдений получают ряд значений разносов (r₁, r₂,r_i.r_N) и соответствующих им частот (f₁, f₂, f_i.f_N), для которых выполняется равенство Н_a/H_b С. По теоретическому графику H_a/H_b F(P) в однородном полупространстве определяют, какому значению Р соответствует избранное отношение Н_a/H_b C. При обработке данных наблюдений по известному Р и параметром зондирующей установки (r_i, f_i) определяют геоэлектрический разрез.

Таким образом в предлагаемом способе реализуется принцип изопараметрического зондирования, но в отличие от прототипа электромагнитный параметр Р всегда априори известен и постоянен в процессе зондирования, что и обеспечивает однозначность определения электросопротивления геологической среды.

Теоретическая проверка предлагаемого способа сделана при расчете кривых кажущегося сопротивления на моделях горизонтально-слоистой среды. На фиг.2 приведены расчетные графики для двухслойной среды с контрастностью сопротивлений ₂/₁= 1/16. Цифры на графиках значения постоянной зондирования Н_a/H_b С она принималась равной 2,5; 5; 10; 20 и , что соответствует Р, равному 2,2; 1,05; 0,666; 0,455 и P_ 0.

Как видно из фиг.2 в разрезе с ₂/₁ 16 кривые при С 10 и 20 практически сливаются с предельной для малых параметров поля C= . Определить по ним три разреза, глубину залегания границы раздела ₂/₁ и электросопротивление ₂, (например по углу наклона асимптотической ветви кривой и ее пересечению с линией ₁) можно при разносах в 1,5 2 раза меньших, чем по кривым с постоянной С 5 и 2,5. В разрезе с ₂/₁ 1/16 по мере уменьшения С возрастает степень дифференцированности кривых . Наиболее дифференцирована и выразительна кривая при С 5; по ней определить параметры среды (₁, h₁, ₂) можно в наименьшем интервале изменения разносов. Кривая с С 2,5 при ₂/₁ 1/16 на фиг.2 отсутствует, т.к. в разрезах с ₂<₁ минимальное отношение Н_a/H_b>2,5, кроме начальной и конечной асимптотических ветвей. Можно следовательно считать, что при практическом выполнении зондирований по предлагаемому способу оптимальным является значение постоянной С, лежащее в пределах 5 10. Значение С принимается равным 10 (Р 0,666) при зондировании сред типа ₂>₁ и равным 5 (Р 1,05), если изучаемая среда относится к типу ₂<₁.

Предлагаемый способ экспериментально проверен на полигоне Института геофизики УрО РАН. На участке испытаний поверхностные песчано-глинистые отложения небольшой мощности (1 2 м) плавно переходят в кору выветривания зеленокаменных пород, распространяющуюся на глубину более 1 м. При опробовании использовали аппаратуру ДЭМП-СЧ с рабочими частотами 1280, 640, 320, 160, 80, 40 и 20 кГц. По функциональным возможностям эта аппаратура среди серийно выпускаемых в СНГ типов наиболее близка к требуемой для осуществления предлагаемого способа. Отношение Н_a/H_b выбрали равным 10. Применяли методику с закрепленным передатчиком и перемещением по профилю приемника. На фиг. 3 приведен график полученный в интервале частот 640 20 кГц. На частоте 640 кГц найденный разнос равнялся 2,7 м, на частоте 20 кГц - 25,7 м. График указывает на монотонное возрастание электросопротивления с глубиной от 43 Ом до 95 Ом. Для сравнения на той же фиг.2 приведен график _к ВЭЗ на постоянном токе. Зондирование ВЭЗ сделано в средней точке профиля изопараметрического зондирования. График _к (АВ/2) ВЭЗ также показывает на возрастание электросопротивления с глубиной, хотя значения _к больше в среднем в 1,3 раза. Такое различие вполне объяснимо несовпадением на профиле точки записи в симметричной установке ВЭЗ и в дипольной установке, применяемой при частотно-дистанционном зондировании.

По геологической эффективности при зондировании слабоконтрастной геологической среды предлагаемый способ, как видим, близок к методу ВЭЗ, принятому нами за объект сравнения. В отличие от объекта сравнения индуктивный способ (благодаря использованию в нем индуктивного возбуждения и приема поля) позволяет осуществлять зондирование при замерзшем поверхностном слое, на каменистом грунте, со льда водоемов и других подобных условиях, когда выполнить ВЭЗ практически невозможно.