способ гамма-стереоскопии

Классы МПК:G01N23/06 с последующим измерением поглощения 
Автор(ы):
Патентообладатель(и):Институт теоретической и экспериментальной физики
Приоритеты:
подача заявки:
1994-03-10
публикация патента:

Сущность изобретения: изобретение позволяет получать информацию о распределении электронной плотности в анализируемом объекте вдоль направления квазиодномерного пучка зондирующих фотонов (ПЗФ). Для этого сначала измеряют распределение интенсивности комптоновски рассеянных фотонов вдоль ПЭФ, а затем решают интегральное уравнение типа уравнения Вольтерра, связывающее распределение интенсивности комптоновски рассеянных фотонов с распределением искомой электронной плотности. В результате использования данного способа вместо двухмерной дефектоскопической информации получают трехмерную информацию. 1 з.п. ф-лы, 3 ил.
Рисунок 1, Рисунок 2, Рисунок 3

Формула изобретения

1. Способ гамма-стереоскопии, включающий облучение изучаемого объекта зондирующими гамма-квантами и измерение распределения интенсивности рассеянного излучения в зависимости от положения точки зондирования в плоскости сканирования объекта, отличающийся тем, что внутри изучаемого объекта формируют протяженный по глубине зондирования Z зондирующий пучок и измеряют распределение интенсивности F(способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799), где способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799 - полярная угловая координата точки измерения F(способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799), комптоновски рассеянных фотонов вдоль пучка зондирования.

2. Способ по п.1, отличающийся тем, что относительное распределение электронной плотности способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799(Z) способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799 способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799(способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799), способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799 угол комптоновского рассеяния, вдоль глубины прохождения зондирующего пучка Z получают, используя распределение интенсивности рассеянных фотонов вдоль пучка зондирования F(способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799) и решая относительно способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799(способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799) интегральное уравнение типа уравнения Вольтерра с интегрируемым ядром K(способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799, способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799), которое определено материалом объекта, геометрией рассеяния и дифференциальным сечением комптоновского рассеяния.

Описание изобретения к патенту

Изобретение относится к гамма-дефектоскопии и может быть использовано при неразрушающем контроле качества ответственных деталей в реакторной, авиационной и ракетной техники, а также в медицинской гамма-диагностике.

В качестве аналога рассмотрен известный в оптике способ оптического стереоскопического зрения (ОСЗ), например стереоскопического зрения человека [1] Этот способ не может быть использован в гамма-стереоскопии ввиду оптической непрозрачности анализируемых материалов.

В качестве прототипа рассмотрен известный способ комптоновской гамма-дефектоскопии, включающий облучение изучаемого объекта зондирующими гамма-квантами и измерение распределения интенсивности рассеянного излучения в зависимости от положения точки зондирования в плоскости сканирования объекта [2,3] который позволяет получать информацию об электронной плотности объекта в плоскости,перпендикулярной направлению зондирования, и не может обеспечить получение такой информации вдоль направления зондирования, поскольку в нем не предусмотрено формирование внутри объекта протяженного квазиодномерного зондирующего пучка зондирующих фотонов (ПЗФ), рассеяние которых только и может обеспечить получение стереоскопической информации, получение стереоскопической информации ограничено коллиматором детектора, т.е. малой апертурой регистрации рассеянного излучения,линейное разрешение вдоль ПЗФ ограничено энергетическим разрешением спектрометрического детектора (СД).

Целью изобретения является определение электронной плотности объекта в направлении (вдоль) луча зондирования.

Поставленная цель достигается тем, что внутри изучаемого объекта формируют протяженный квазиодномерный пучок зондирующих фотонов и измеряют распределение интенсивности комптоновски рассеянных фотонов вдоль пучка зондирования.

На фиг. 1 схематически изображено сравнение схем способа оптического стереоскопического зрения (ОСЗ) и возможного однодетекторного способа комптоновского стереоскопического зондирования (КСЗ). Разрешающая способность способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799 = способ гамма-стереоскопии, патент № 20987991 = способ гамма-стереоскопии, патент № 20987992 (радиан) обеспечивает в оптике при базовом расстоянии между L и R, равном b0, возможность различить две равноудаленные на расстояние l от наблюдателя точки B и D [1] Согласно геометрии, величина разноудаленных точек AB способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799rA и СД = способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799rc (C и D стереоскопически различимые точки) определена формулами

способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799

Разрешающая сила ОСЗ на произвольном расстоянии оценивается величиной стереодиоптрии, равной

способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799

где b0 и l выражены в метрах. Здесь W0 м-1 оценка числа различимых объектов на глубине пространства, равной 1 м, удаленного от наблюдателя на расстояние l метров [1] Такая оценка в ОСЗ справедлива при естественном условии b0 способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799 l, w << 1. Следует отметить, что в ОСЗ необходим внешний источник света.

В случае КСЗ следует принять b0 способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799 l, w < 1, так что в КСЗ разрешающую силу следует оценивать по формуле (полагая, что w = способ гамма-стереоскопии, патент № 20987991способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799 способ гамма-стереоскопии, патент № 20987992, способ гамма-стереоскопии, патент № 20987992 угловая расходимость ПЗФ)

способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799

Кроме того, следует учесть, что в КСЗ необходимо формировать внутри объекта достаточно протяженный ПЗФ, что возможно лишь в относительно легких материалах; так, например, для E0 способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799 511 кэВ эта возможность ограничена вблизи титана (Z 22, d 4,5 г/см3). Следует отметить, что в КСЗ внешний источник излучения, подобный свету в ОСЗ, не нужен.

Разрешающую способность в КСЗ можно вычислить, используя вытекающую из геометрии фиг. 1 формулу способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799 = способ гамма-стереоскопии, патент № 20987992 - способ гамма-стереоскопии, патент № 20987991, которая связывает способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799 с углами комптоновского рассеяния, а также используя классическую формулу А. Комптона

способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799

связывающую энергию рассеянного фотона E1 с энергией зондирующего фотона E0 и углом рассеяния способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799(mc2 511 кэВ энергия, равная массе покоя электрона):

способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799

Полагая для простоты E0 mc2, получаем оценку разрушающей силы в КСЗ при зондировании позитрон-аннигиляционными фотонами:

способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799

где под способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799E1 теперь следует понимать энергетическое разрешение спектрометрического детектора (СД),размещенного в точке L на фиг.1. Используя типичное значение E1 2 кэВ и V > способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799 /2 для КСЗ и w способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799 10-2 10-3 для ОСЗ нетрудно показать, что Wk(l) способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799 W0(l).

Эта оценка демонстрирует принципиальную возможность достичь удовлетворительное стереоскопическое разрешение (порядка разрешения ОСЗ человека) в однодетекторной схеме КСЗ.

Однако практическая реализация рассмотренной однодетекторной схемы КСЗ осложнена рядом обстоятельств: малой геометрической светосилой регистрации рассеянных фотонов,ограничением стереоскопического разрешения за счет аппаратурного энергетического разрешения СД,ограничением стереоскопического разрешения за счет энергетического распределения зондирующих фотонов. Последнее ограничение имеет отношение к способам зондирования позитрон - аннигиляционными или тормозными фотонами, например, для позитрон-аннигиляционных фотонов DEo ~ способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799E1 ~ 2 кэВ, тогда как при зондировании ядерными гамма-квантами уширением зондирующих фотонов способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799Eo способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799Г способ гамма-стереоскопии, патент № 209879910-5 эВ всегда можно пренебречь.

Сущность предлагаемого изобретения заключается в том, что вместо одного спектрометрического детектора, размещенного в точке L на фиг.1, используют несколько (десятков) неспектрометрических детекторов, НД, расположенных вдоль пучка зондирования, что увеличивает геометрическую светосилу, и либо ослабляет требования к энергетическому разрешению детекторов рассеянного излучения (при гамма-локационном зондировании), либо позволяет использовать только неспектрометрические счетчики рассеянных фотонов (при зондировании ядерными гамма-квантами).

На фиг. 2 изображена схема одного из вариантов предлагаемого способа КСЗ многодетекторного КСЗ. Пучок зондирующих фотонов ПЗФ попадает в анализируемый объект в точке О и проходит внутри объекта параллельно его поверхности Т (которая перпендикулярна плоскости фиг. 2). Базовое расстояние b0 фиксирует положение неспектрометрических детекторов Dн (rk, способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799к K 1, 2, n, b0 rksin способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799, где rk линейное расстояние K-того детектора от точки О, а угол способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799к -угол между направлением ПЗФ и rk. Зондирующий фотон с энергией E0 однократно рассеивается в точке M на глубине l OM и попадает в один из детекторов Dн (rk, бетаk). В этой схеме характерные длины и углы К-того детектора связаны с энергией рассеянного фотона E1(V) следующими соотношениями:

способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799

где способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799 угол между плоскостью Т и ПЗФ; для варианта, изображенного на фиг. 2 a 0. Для аннигиляционных фотонов E0 mc2:

способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799

Мы хотим теперь показать, что информация об электронной плотности объекта, получаемая в однодетекторной схеме КСЗ (фиг. 1) адекватна информации, получаемой в многодетекторной схеме КСЗ (фиг. 2), за исключением некоторых аппаратурных ограничений, присущих схеме фиг.1 (ограничения по светосиле и по энергетическому разрешению СД). Для этого допустим на некоторое время, что в схеме фиг. 2 регистрация рассеянного излучения выполняется только одним детектором Dс (rc, способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799), причем этот детектор - спектрометрический (что делает на это время схему фиг. 2 адекватной схеме фиг. 1), и запишем выражение для энергетического (или, что согласно (4), (7) эквивалентно для углового) распределения фотонов, зарегистрированных этим детектором в телесном угле способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799 = 2способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799ssinспособ гамма-стереоскопии, патент № 2098799способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799(2способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799c апертура детектора, s < 1):

способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799

где способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799 дифференциальное сечение комптоновского рассеяния (сечение Кляйна-Нишины-Тамма [4] ), sф(способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799) способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799 способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799ф(E1) сечение фотопоглощения [4] рассеянных фотонов с энергией E1(V) в детекторе, способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799(Eo), способ гамма-стереоскопии, патент № 20987991(E1) линейные коэффициенты поглощения зондирующих (E0) и рассеянных (E1) фотонов в материале объекта, l1 MK расстояние, проходимое рассеянным фотоном в материале объекта (фиг. 2), l2 расстояние от точки рассеяния М до точки регистрации Dс (rc,бетаc), а способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799(способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799) способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799 способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799(l) искомое распределение электронной плотности, которое можно моделировать, например, с помощью функции:

способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799

в которой P 1 для способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799 и P 2 для способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799, способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799i приращение плотности вблизи i-того дефекта, способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799i "амплитуда" дефекта, способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799i его "полуширина". Константа C в (8) исчезает при естественной нормировке спектра способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799 где, как и в (9), способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799o бездефектная плотность объекта, а способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799l способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799 способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799(l).

Согласно (8) и (9), дефект электронной плотности в точке l=li(v)=li(Ei) проявляется в виде "пика" (P 2) или "провала" (P 1) в энергетическом (угловом) спектре фотонов (8).

Вычислим полное число рассеянных фотонов F(bc), зарегистрированных рассматриваемым спектрометрическим детектором Dс (rc, способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799c ) в схеме фиг. 2:

способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799

где способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799o максимальный угол способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799, определяемый длиной ПЗФ; вследствие (4) интегрирование (10) по углу адекватно интегрированию по энергии E1(V). Такое же число рассеянных фотонов F(bc) было бы зарегистрировано и в том случае, если бы вместо спектрометрического Dс (rc, способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799c) (при прочих равных параметрах) мы использовали неспектрометрический Dн (rc, способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799c), поскольку интегрирование энергетического спектра по энергии E1(V) полностью нивелирует его спектрометрические проявления. Поскольку число фотонов,зарегистрированных таким неспектрометрическим детектором, является только функцией способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799к (вследствие b0 rksin способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799к Const), то используя (10), его всегда можно вычислить из соотношения:

способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799

Допустим теперь, что согласно схеме фиг.2, все детекторы Dн (rk, способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799к) неспектрометрические и в результате эксперимента получена серия значений F(способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799к). Тогда, чтобы определить распределение электронной плотности вдоль направления зондирования способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799(способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799) способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799 способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799(l) следует выполнить следующие операции.

Построить по точкам F(bк) интерполяционный многочлен F(способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799) целую [5] дифференцируемую функцию (см. также [6]).

Исключить поправки на многократное рассеяние зондирующих фотонов [7] см. также [6]

Рассматривая соотношение (11) как интегральное уравнение Вольтерра 1-го рода [8] дополнить его интегрируемое ядро K(способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799,способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799) до фредгольмова ядра [8] преобразовать полученное уравнение Фредгольма [8] к системе линейных уравнений и решить эту систему (на компьютере) относительно способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799(способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799).

В случае необходимости учет энергетического распределения зондирующих (например, позитрон-аннигиляционных) фотонов выполняют усреднением ядра K(способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799,способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799) способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799 K(Eo, способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799, способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799) по известному спектру (полученному экспериментально, например методом измерения угловых корреляций аннигиляционных фотонов) f(E0) зондирующих фотонов (эту процедуру можно выполнить в (8) и в (11).

Согласно теории Фредгольма [8] интегральное уравнение (11) с интегрируемым ядром K(способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799,способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799) имеет однозначное решение, если функции K(v, способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799) и F(бета) дифференцируемы и функция K(способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799,способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799) способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799 K(способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799,способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799) способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799 0.

В рассматриваемом случае эти условия всегда выполняются, поскольку F(способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799) целая [5] функция (по построению пункт 1), а функция K(способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799,способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799) произведение целых функций. Физическая основа однозначности решения интегрального уравнения (11) заключается в том, что в рассматриваемых процессах рассеяния и регистрации участвуют только значения конечных вероятностей и конечного числа частиц (отсутствует физическая причина появления "расходимостей").

Предлагаемый способ КСЗ обеспечивает наивысшую геометрическую светосилу регистрации рассеянных фотонов и исключает ограничения, связанные с конечным энергетическим разрешением спектрометрических детекторов. Основные ограничения этого способа связаны с возможной (в случае зондирования аннигиляционными фотонами) немонохроматичностью ПЗФ и статистической ошибкой при измерении F(способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799к), а также с погрешностью определения координат способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799к, (т. е. всегда связаны с точностью интерполяции функции F(способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799)). С ростом числа используемых неспектрометрических детекторов n точность интерполяции возрастает и при n способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799 20-30 заведомо превышает возможную статистическую точность и точность определения координат способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799к. Малые значения n способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799 4-5 ограничивают аппаратурную точность. Оптимальные значения n нами не оценивались, т.к. они зависят от конкретного типа используемых детекторов.

Наиболее эффективно (несмотря на ограничения, связанные с немонохроматичностью зондирующего пучка) применение предлагаемого способа КСЗ в устройстве многодетекторного гамма-локатора [3] с матричной регистрацией рассеянных фотонов [9] поскольку в этом устройстве компактно формируется до способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799 103 узких, способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799 способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799 1 мм, независимых квазиодномерных ПЗФ. Схема стереоскопа на основе [9] фиг. 3, отличается от рассмотренной на фиг. 2 лишь тем, что детекторы рассеянного излучения располагают [10] не на прямой b0=rksin способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799к, а на дуге окружности r Const с центром в точке O. При этом b0 способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799 Const и угол способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799 способ гамма-стереоскопии, патент № 2098799 0. В таком устройстве функция детекторов рассеянного излучения заключается также и в качественном детектировании гамма-локационного сигнала, так что использование спектрометрических детекторов (типа CdTe) полностью избежать не удается, но в то же время достижение эффекта КСЗ не предъявляет дополнительных требований высокого энергетического разрешения к этим детекторам. Поэтому гамма-локатор с матричной регистрацией рассеянных фотонов [3, 9] может обеспечивать двухмерную дефектоскопическую информацию для материалов тяжелее титана (Z 22, a 4,5 г/см3) и стереоскопическую информацию для более легких материалов.

Подписи под рисунками.

Фиг. 1: сравнение схемы оптического стереоскопического зрения (ОСЗ) со схемой однодетекторного комптоновского стереоскопического зондирования (КСЗ):

L положение левого зрачка наблюдателя (или спектрометрического детектора рассеянных фотонов);

R положение правого зрачка наблюдателя (или "глаз Платона" пучок зондирующих фотонов (ПЗФ);

b0 базовое расстояние между точками L и R,

v1, v2 углы комптоновского рассеяния ПЗФ в точках D и C,

w разрешающая сила глаза (радиан), wv2-v1;

B, D равноудаленная от наблюдателя LR различимая пара точек,

A, B неравноудаленная различимая пара точек,

D, C стереоскопически различимая пара точек.

Фиг. 2: схема линейного многодетекторного КСЗ:

T плоскость изучаемого объекта перпендикулярна плоскости рисунка;

O точка внедрения ПЗФ в тело объекта, сопоставима с точкой R на фиг.1;

НД воображаемая линия размещения неспектрометрических детекторов (НД), координаты которых условно отмечены точками;

b0 базовое расстояние;

rk, bк полярные координаты НД;

V угол комптоновского рассеяния;

M точка комптоновского рассеяния;

K точка выхода рассеянного фотона из тела объекта;

Фиг. 3: схема многодетекторного КСЗ с геометрией отдельного ПЗФ в гамма-локаторе [3, 9] Детекторы рассеянных фотонов, расположенные в геометрии полусферы [10] приведены к базовой плоскости, проходящей через ПЗФ перпендикулярно Т. Обозначения см. на фиг.2, базовое расстояние переменно.

Список литературы:

1. Валюс Н. А. // Стереоскопия/. М. Гостехиздат, 1962.

2. Румянцев С. В. Добромыслов В. А. Борисов О. И. // Типовые методики радиационной дефектоскопии и защиты. М. Атомиздат, 1979.

3. Радько В. Е. // Комптоновская гамма-дефектоскопия, ПО ПТЭ, N 4, 1991, с.174 1937.

4. Берестецкий В. Б.Лифшиц Е. М. Питаевский Л.П.// Квантовая электродинамика. М.Наука,1989, с. 404 и 241.

5. Левин Б. Я. // Распределение корней целых функций. М. Гос. изд-во техн.-теор. лит. 1962.

6. Радько В. Е. // Физика и техника измерения комптоновского профиля. ПТЭ, N 2, 1989, с.15 35.

7. Felsteiner J. Pattison P. // Monte Carlo study of Multiple scattering of Photons in Compton NIM, 1975, v. 124, p. 449.

8. М. П. Краснов // Интегральные уравнения. М.Наука, 1975.

9. Радько В. Е. // Устройство для гамма-дефектоскопии, заявка в Госком изобретений N 5028348/25 от 24.2.1992.

10. Радько В. Е. // Комптоновская контрастность в третьем измерении, Комптоновский стереоскоп тезисы к докладу на Международном Совещ. по ядерной спектроскопии и структуре ат. ядра, Минск, 1994, с. 341, 342; Изв. Российской АН, сер. физ. 1994.

Класс G01N23/06 с последующим измерением поглощения 

устройство и способ определения фракций фаз текучей среды с использованием рентгеновских лучей, оптимизированный для неосушенного газа -  патент 2479835 (20.04.2013)
устройство и способ определения доли фазы флюида с использованием рентгеновских лучей -  патент 2432570 (27.10.2011)
способ идентификации материалов путем многократного радиографического облучения -  патент 2426102 (10.08.2011)
способ и установка радиационного контроля жидких объектов -  патент 2372610 (10.11.2009)
способ и устройство для инспектирования наркотиков, спрятанных в жидких предметах -  патент 2371705 (27.10.2009)
устройство для измерения формы гамма-резонанса долгоживущих ядерных изомеров -  патент 2365904 (27.08.2009)
устройство модуляции энергетического спектра, способ распознавания материала и устройство для его осуществления, способ обработки изображений -  патент 2353921 (27.04.2009)
способ и система для обнаружения веществ, таких как специальные ядерные материалы -  патент 2349906 (20.03.2009)
способ и устройство для радиационного измерения плотности твердых тел -  патент 2345353 (27.01.2009)
погружной гамма-абсорбционный зонд -  патент 2334218 (20.09.2008)
Наверх