нейтронный детектор

Формула изобретения

1. Детектор быстрых нейтронов, содержащий волоконный модуль, собранный из слоев полимерных сцинтиллирующих оптических волокон, уложенных попеременно в двух взаимно перпендикулярных направлениях, и электронно-оптическую систему регистрации оптического излучения, выходящего из торцов этих волокон, содержащую фотоприемники, причем торцы волокон расположены в плоскостях граней волоконного параллелепипеда, образуемого слоями волокон, а электронно-оптическая система регистрации выполнена в виде позиционно-чувствительных фотоприемников, оптически сопряженных с соответствующими им гранями параллелепипеда, отличающийся тем, что длина слоев волоконного модуля в каждом из направлений равна размеру соответствующей грани этого волоконного модуля, а диаметр отдельных волокон выбран из соображения D~L/2, где L - длина свободного пробега протона отдачи в материале волокна, причем электронно-оптическая система детектора содержит локальные оптические подсистемы, оптически сопрягающие взаимно перпендикулярные грани параллелепипеда с позиционно-чувствительными фотоприемниками и ставящие в соответствие каждому волокну соответствующий элемент позиционно-чувствительного фотоприемника.

2. Устройство по п.1, отличающееся тем, что в локальные оптические подсистемы введены полупрозрачные пластины, ответвляющие часть оптической мощности на дополнительные быстродействующие фотоприемники.

Описание изобретения к патенту

Изобретение относится к детекторам быстрых нейтронов и может быть использовано, например, для реализации метода регистрации скрытых взрывчатых веществ и наркотиков [1].

Известно, что большинство веществ, представляющих интерес для неразрушающего анализа и контроля, в том числе органических веществ, характеризуется наличием в их составе водорода, азота, углерода, кислорода и ряда легких химических элементов с атомными массами до 30. Химический состав таких веществ характеризуется определенными соотношениями между количеством ядер легких химических элементов. Присутствие некоторых из них, в частности азота, используется для обнаружения взрывчатых веществ, например, в багаже пассажиров с целью обеспечения безопасности перевозок. Различия в ядерных свойствах легких химических элементов позволяют использовать различные ядерно-физические методы неразрушающего анализа для обнаружения, например, органических веществ и определения их пространственного расположения в содержимом различных объектов, например упаковок, без их вскрытия.

Одним из известных ядерно-физических методов, позволяющих использовать различия в ядерно-физических свойствах легких элементов для обнаружения и анализа веществ, в том числе взрывчатых веществ и наркотиков, является метод, основанный на регистрации упруго рассеянных объектов тестирующих нейтронов.

В любом варианте такого метода необходим позиционно чувствительный нейтронный детектор с высокими характеристиками.

Известен позиционно чувствительный детектор нейтронов, содержащий волоконный модуль из полимерных сцинтиллирующих оптических волокон и систему регистрации оптического излучения, выходящего из торцов волокон [2].

К недостаткам этого детектора следует отнести невозможность определения полных параметров траектории полета нейтрона по двум координатам, что связано с существенно двухмерной структурой набора волокон, анизотропия которой определяется направлением укладки оптических сцинтиллирующих волокон.

Наиболее близким к предлагаемому изобретению является "Твердотельный детектор ядерных излучений большой площади с высоким пространственным разрешением", описанный в Патенте США [3], содержащий волоконный модуль, собранный из слоев полимерных сцинтиллирующих оптических волокон, уложенных попеременно в двух взаимно перпендикулярных направлениях, и электронно-оптическую систему регистрации оптического излучения, выходящего из торцов этих волокон, содержащую фотоприемники, причем торцы волокон расположены в плоскостях граней волоконного параллелепипеда, образуемого слоями волокон, а электронно-оптическая система регистрации выполнена в виде позиционно-чувствительных фотоприемников, оптически сопряженных с соответствующими им гранями параллелепипеда.

Кроме того, детектор содержит участки волокон, оптически соединяющие вышеупомянутые грани параллелепипеда с фотоприемниками (переходные жгуты).

К недостаткам указанного детектора можно отнести:

- неясность физических механизмов, происходящих в сцинтиллирующих оптических волокнах при регистрации ядерных излучений. Авторы неправомерно обобщают возможности регистрации гамма-квантов и нейтронов. Механизмы взаимодействия - квантов и нейтронов с материалом полимерного сцинтиллятора различны и устройство, успешно справляющееся с функциями регистрации, например, гамма квантов, может быть совершенно неподходящим для регистрации нейтронов.

Это связано, в частности, с тем, что гамма-квант рождает в материале сцинтиллятора электрон, который и регистрируется благодаря своему ионизирующему действию. Регистрация же нейтронов основана на ионизирующем действии протонов отдачи. Длина свободного пробега электрона и протона отдачи одинаковых энергий в материале волокна существенно отличается. Электрон имеет большую длину свободного пробега, но в то же время эффективность генерации им фотонов существенно ниже, чем соответствующая величина для протона отдачи;

- не оценена эффективность регистрации. В то же время легко показать, что для нейтронов с энергиями сотни МэВ длина свободного пробега в материале сцинтиллятора составит более одного метра, а соответствующая одному слою эффективность регистрации будет весьма мала. Поэтому применение устройства, описанного в прототипе, для регистрации нейтронов в заявленной области (сотни МэВ) вряд ли целесообразно. В связи с этим техническая целесообразность создания устройств, приведенных на фиг. 8 прототипа, может быть подвергнута сомнению;

- соединение плоскопараллельного слоя оптических волокон с позиционно чувствительным фотоприемником с помощью переходного жгута, как предлагается в прототипе, вряд ли реализуемо технически. Соединение волокон (в том числе сцинтиллирующих с обычными) - далеко не простая задача. Здесь играют роль несколько факторов:

а) большое количество соединений;

б) сложности в случае соединения сцинтиллирующего волокна с кварцевым. При таком соединении неизбежны большие дополнительные потери. Передача же световой энергии сцинтилляционных вспышек на значительное расстояние, на которое претендуют авторы прототипа, с помощью полимерных волокон невозможна в силу больших оптических потерь последних;

- предлагается использовать оптические волокна квадратного сечения. При всей кажущейся привлекательности максимальной плотности упаковки, достигаемой при использования таких волокон, обеспечение достаточной числовой апертуры вместе с неперетеканием света между слоями таких волокон (или невытеканием) из волокна - задача практически неосуществимая [2]. Это связано с тем, что технологическое выполнение волокон прямоугольного сечения неизбежно сопряжено с ограничениями их качества в углах поперечного профиля. Модовая структура оптической волны вблизи этих углов становится искаженной, что неизбежно ведет к заметным дополнительным потерям.

- помещение между слоями волокон алюминиевых прокладок, как показано на фиг. 3 описания прототипа, сильно уменьшит эффективность регистрации нейтронов за счет конечной величины пробега протона отдачи; этот же факт практически делает невозможным созданием многослойного детектора.

Для улучшения эксплуатационных характеристик детектора, заключающегося в возможности определения трех координат первого взаимодействия нейтрона с материалом волокон, в детекторе быстрых нейтронов, содержащем волоконный модуль, собранный из слоев полимерных сцинтиллирующих оптических волокон, уложенных попеременно в двух взаимно перпендикулярных направлениях, и электронно-оптическую систему регистрации оптического излучения, выходящего из торцов этих волокон, содержащую фотоприемники, причем торцы волокон расположены в плоскостях граней волоконного параллелепипеда, образуемого слоями волокон, а электронно- оптическая система регистрации выполнена в виде позиционно-чувствительных фотоприемников, оптически сопряженных с соответствующими им гранями параллелепипеда, длина слоев волоконного модуля в каждом из направлений равна размеру соответствующей грани этого волоконного модуля, причем электронно-оптическая система детектора содержит локальные оптические подсистемы, оптически сопрягающие взаимно перпендикулярные грани параллелепипеда с позиционно чувствительными фотоприемниками и ставящие в соответствие каждому волокну соответствующую группу элементов позиционно-чувствительного фотоприемника.

Кроме того, для обеспечения регистрации нейтрона по крайней мере двумя соседними слоями волоконного модуля диаметр отдельных волокон выбран из соображения D ~l/2, где l - длина свободного пробега протона отдачи в материале волокна.

Кроме того, для обеспечения возможности прецизионного определения момента первого взаимодействия нейтрона с материалом детектора в локальные оптические подсистемы введены полупрозрачные пластины, ответвляющие часть оптической мощности на дополнительные быстродействующие фотоприемники.

Предложенное устройство не известно из уровня техники, следовательно, оно является новым. Предложенное устройство явным образом не следует из уровня техники, следовательно, оно имеет изобретательский уровень.

Предложенное устройство может быть использовано в промышленности, в частности, в нейтронных томографах для каротажной геологической разведки, для поиска скрытых взрывчатых веществ, боеприпасов и наркотиков, для выявления состояния внутренних биологических тканей человека в медицине без хирургического вмешательства, следовательно, оно является промышленно применимым.

Одной из важнейших характеристик детектора, определяющей его практическую применимость, является энергетическая эффективность ("энергетика") устройства.

Приведем оценку количества фотонов, поступающих на элемент позиционно чувствительного фотоприемника. Оно может быть вычислено по формуле

=(_p/E_ph)_lum(_NA/8)(1/<K>)K_optГ_sp (1)

где

E_p - энергия протона отдачи, появившегося в рассматриваемом волокне блока детектора;

E_ph - энергия фотона;

_lum - энергетическая эффективность люминесценции;

_NA- телесный угол, определяемый числовой апертурой сцинтиллирующего волокна;

K_abs - усредненный коэффициент оптического поглощения волокон;

K_opt - коэффициент пропускания оптического канала;

Г_sp - коэффициент деления полупрозрачной пластины;

K_abs = 10^{((Lf/2)k[dB/m]/10)};

k[dB/m] - коэффициент оптического поглощения волокна в спектральном диапазоне люминесценции;

Lf - размер волоконного блока в направлении длины волокон;

K_opt = (1 - _fr )^nos - в случае полного согласования угловых апертур компонент оптической системы;

nos - количество оптических поверхностей вдоль траектории светового луча в оптической системе детектора;

_fr- Френелевский коэффициент отражения для нормального падения луча;

Общая толщина набора слоев оптических волокон выбирается из соображения

H ~L, (2)

где

L - длина пробега регистрируемого нейтрона в материале волокон.

Диаметр отдельного волокна выбирается из соображения

D ~l/2, (3)

где

l - длина пробега протона отдачи в материале волокна.

На фиг. 1 представлена оптическая схема предлагаемого устройства, где

1 - волоконный модуль;

2 - позиционно чувствительный фотоприемник;

3, 4 - рабочие грани волоконного модуля;

5 - локальная оптическая подсистема;

6 - полупрозрачная пластина;

7 - быстродействующий фотоприемник.

Предлагаемое устройство содержит волоконный модуль 1, собранный из слоев полимерных сцинтиллирующих оптических волокон, уложенных попеременно в двух взаимно перпендикулярных направлениях, и электронно-оптическую систему регистрации оптического излучения, выходящего из торцов этих волокон, содержащую фотоприемники 2, которые являются позиционно чувствительными, причем длина слоев волоконного модуля 1 в каждом из направлений равна размеру соответствующей грани 3, 4 этого волоконного модуля, а полированные торцы волокон расположены в плоскостях граней волоконного параллелепипеда, образуемого слоями волокон, причем электронно-оптическая система детектора содержит локальные подсистемы 5, оптически сопрягающие взаимно перпендикулярные грани параллелепипеда с позиционно чувствительными фотоприемниками 2.

Кроме того, в локальные оптические подсистемы 5 введены полупрозрачные пластины 6, ответвляющие часть оптической мощности на дополнительные быстродействующие фотоприемники 7.

Предлагаемое устройство работает следующим образом.

Быстрый нейтрон, траектория полета которого проходит через волоконный модуль детектора 1, вызывает появление протона отдачи в одном из полимерных волокон. Этот протон, в свою очередь, вызывает ионизационную генерацию фотонов в материале волокна. В силу выполнения условия (3) генерация фотонов происходит по крайней мере в двух смежных слоях волокон. Генерация второго протона отдачи маловероятна в силу выполнения условия (2). Фотоны, распространяющиеся в пределах числовой апертуры полимерного волокна, становятся канализируемыми к выходным торцам этого волокна. Локальная оптическая подсистема 5 (фиг. 1) ставит в соответствие каждому волокну набора соответствующий элемент позиционно чувствительного фотоприемника 2. Таким образом происходит регистрация одной из координат упругого взаимодействия нейтрона с материалом детектора.

Вторая координата регистрируется аналогичным образом вторым позиционно чувствительным фотоприемником 2, оптически сопряженным с другой гранью оптоволоконного параллелепипеда.

Для точной регистрации момента первого взаимодействия регистрируемого нейтрона с материалом волоконного модуля используется дополнительный оптический тракт, образуемый полупрозрачной пластиной 6, введенной в тракт локальной оптической подсистемы и быстродействующим фотоприемником 7.

В примере конкретного выполнения устройства волоконный модуль выполнен из полимерного волокна полистирол - полиметилметаакрил.

Диаметр отдельного волокна выбирается из соображения

D ~l/2, (3)

где

l - длина свободного пробега протона: ~2 мм для E = 14 МэВ;

исходя из этого выбираем диаметр волокон из стандартного ряда коммерчески доступных - 0,4 мм.

Химический состав волокон:

Полистирол - n(C₈H₉)

PMMA - n(C₅H₆O₂)

Показатели преломления: n = 1,49 ... 1,59 (жила); n = 1,406 ... 1,49 (оболочка);

Числовая апертура: N.A. = (n²₁-n²₂)^0,5 ; N.A. = 0,45 ... 0,72

Оптическое поглощение: 0,2 ... 2,0 дБ/м в диапазоне длин волн люминесценции.

Временная неопределенность, возникающая из-за разброса времени прихода светового импульса от места взаимодействия нейтрона с материалом волокна до выходного торца ("джиттер"), может быть оценена следующим образом:

Для многомодовых волокон

(2(N.A.)/ >2,4) ,

где

N.A. - числовая апертура волокна;

длина волны, эта величина может быть выражена как

dt/L = n₁/c(n²₁-n²₂)/2n²₁, (4)

где

n₁ и n₂ - показатели преломления жилы и оболочки соответственно, для (n₁-n₂)~0,1 dt/L ~0,1 нс/м.

В качестве позиционно чувствительных фотоприемников 2 используются видиконы типа ЛИ-471 с квантовой эффективностью фотослоя в диапазоне люминесценции более 95%;

Оптическая схема локальной оптической подсистемы 5 содержит три компоненты.

Необходимая толщина модуля выбирается из соображения:

H ~L, (2)

где

L - длина пробега регистрируемого нейтрона в материале волокон (~15 см для достижения 90% эффективности регистрации 14 МэВ).

Ширина граней 3 и 4 волоконного модуля: 300 и 500 мм.

Энергетическая эффективность преобразования: ~2,4%.

Спектральный диапазон люминесценции: 400...500 нм.

Время высвечивания: (1...3)10^-9 с.

Энергетическое разрешение: от 4 до 8% для пучка 1010 волокон.

Коэффициент деления полупрозрачной пластины: 50%.

Дополнительный быстродействующий фотоприемник 7: фотоэлектронный умножитель типа 13 ЭЛУ-ФМ с фронтом нарастания выходного импульса ~0,5 нс.

Полупрозрачная пластина 6 с коэффициентом деления 0,5.

В соответствии с приведенными параметрами и формулой (1) получаем

N = 123 фотона/МэВ, что вполне достаточно для нормальной регистрации современными позиционно чувствительными фотоприемниками.

Сравнение предложенного устройства и прототипа показывает, что первое позволяет регистрировать быстрые нейтроны диапазона энергий 1 - 14 МэВ с высокой эффективностью, определяя при этом все три пространственные координаты первого взаимодействия регистрируемого нейтрона с материалом волоконного модуля детектора, а также осуществляя точную временную привязку регистрируемого события, что не может быть достигнуто при использовании прототипа.

Источники информации.

1. Заявка на изобретение N 96112738/25 от 24.06.96 г., решение о выдаче патента от 06.01.97 г. Авторы изобретения: Мостовой В.И., Румянцев А.Н., Сухоручкин В. К. , Яковлев Г.В. Название изобретения: "Способ обнаружения и неразрушающего анализа веществ, содержащих ядра легких элементов". Номер международной заявки PCT/RU96/00315 от 05.11.96 г.

2. Y. Yariv, R.C.Byrd, A.Gavron and W.C.Sailor. Simulations of neutron response and background rejection for a scintillating-fiber detector. Nuclear Instr. And Methods in Physics Research A292 (1990) 352-358.

3. Патент США N 4942302 МКИ G 01 T 1/2; G 01 T 1/172 Walter Koechner. Large area solid state nuclear detector with high spatial resolution. Unated State Patent N 4942302 - прототип.