инфракрасная лазерная матрица на основе кристаллов калия и рубидия пентобромплюмбита

Формула изобретения

Инфракрасная лазерная матрица на основе кристаллов калия и рубидия пентобромплюмбита, отличающаяся тем, что кристаллы описываются формулой K_хRb_1-xPb₂Br₅ , где х изменяется в диапазоне 0,2 х 0,5.

Описание изобретения к патенту

Изобретение относится к получению и использованию новой инфракрасной лазерной матрицы для среднего ИК-диапазона на основе кристаллов тройного пентобромида калия, рубидия и свинца. Данные кристаллы при легировании редкоземельными элементами (РЗЭ) могут обеспечивать лазерное излучение в ИК-диапазоне вплоть до 10 мкм.

В настоящее время в качестве лазерных матриц для среднего ИК-диапазона используются следующие кристаллы: оксиды, фториды и сульфиды, например (YAlO₃:Tm), (Dy:LaF ₃), (Dy:CaGa₂S₄). Перечисленные кристаллы характеризуются довольно высокоэнергетичным фононным спектром, что ведет к большой вероятности безизлучательной релаксации на переходах РЗЭ, обеспечивающих излучение в ИК-диапазоне. Максимальная энергия фононов составляет для оксидов, фторидов и сульфидов примерно 800-900, 600 и 400-500 см^-1 соответственно. Это накладывает ограничение на вероятность излучательных процессов в ИК-диапазоне. В результате генерация в кристаллах, легированных РЗЭ, ограничена до 3 мкм в оксидных соединениях, до 4,5 мкм во фторидных и до 6 мкм в сульфидных [Nostrand М.С., Page R.H., Payne S.A., Krupke W.F., Schunemann P.G. and Isaenko L.I., Spectroscopic data for infrared transitions in CaGa₂S₄ :Dy³⁺ and KPb₂Cl₅:Dy³⁺ //Advanced Solid State Lasers, Bosenberg W.R. and Fejer M.M., ed., OSA TOPS. 19, 1998, P.524-528]. Продвижение в область более длинных волн требует новых лазерных матриц с низкой энергией фононов.

В работе [Isaenko L., Yelisseyev A., Tkachuk A., Ivanova S. New monocrystals with low phonon energy for mid-Ir laser // Mid-Infrared Coherent Sources and Applications. - Dordrecht: Springer, 2008, P. 3-65] продемонстрирована перспективность кристаллов KPb₂Br₅ и RbPb₂Br₅ , легированных РЗЭ, для реализации стимулированного излучения в среднем ИК-диапазоне с высоким квантовым выходом. Кристаллы характеризуются узким фононным спектром (<150 см^-1 ), благодаря чему переходы, характерные для редкоземельных ионов, являются излучательными и генерация лазерного излучения может продвинуться в средний ИК-диапазон, что составляет значительное преимущество по сравнению с перечисленными выше лазерными матрицами. Кристаллы негигроскопичны и характеризуются высокой химической стойкостью. Тот факт, что лазерная матрица на основе кристаллов бромидных соединений имеет преимущественно излучательный механизм релаксации в широком спектральном диапазоне приводит к эффективной излучательной диссипации энергии возбуждения и компенсирует достаточно низкую теплопроводность (4 W/m*K) этих кристаллов, значительно ослабляет термические эффекты при накачке активированных кристаллов. В кристалле KPb₂Br₅:Tb получены спектры стимулированного излучения до 9 мкм. Наряду с достоинствами эти кристаллы имеют ряд недостатков, ограничивающих их применение.

Кристалл RbPb₂Br₅ относится к тетрагональной модификации I4/mcm и не испытывает фазовых превращений вплоть до температуры плавления и кристаллизуется без дефектов (фиг.1a). [Mel'nikova S.V., Isaenko L.I., Pashkov V.M. and Pevnev I.V. Search for and Study of Phase Transitions in Some Representatives of the APb₂X₅ Family// Physics of the Solid State, 2006, Vol.48, No. 11, P.2152-2156]. Однако его недостатком является малый коэффициент внедрения РЗЭ в кристаллическую матрицу RbPb₂Br₅ (для Er порядка 0,04). Это на порядок ниже, чем в KPb₂Br ₅, что затрудняет возможность получения эффективного инфракрасного лазерного материала (фиг.3). Кристалл KPb₂Br₅ вырастает в другой структурной модификации и в процессе охлаждения испытывает сегнетоэластический фазовый переход первого рода при температуре T₀ =519.5K, T₀ =518.5K (температура кристаллизации 649К), сопровождающийся изменением симметрии mmm- P2₁/с. В результате появляются оптические неоднородности в виде систематической полосчатой двойниковой структуры (фиг.1г). Такой материал не может быть использован в качестве эффективной лазерной среды, поскольку такого рода дефекты сильно рассеивают лазерный пучок и уменьшают выходные параметры.

Задачей изобретения является создание лазерной матрицы на основе кристаллов калия и рубидия пентобромплюмбита для инфракрасной оптики.

Технический результат заключается в обеспечении возможности реализации лазерного излучения вплоть до 10 мкм при достижении оптического качества и высокой концентрации РЗЭ в кристаллах калия и рубидия пентобромплюмбита.

Ожидаемый эффект увеличения кпд преобразования лазерного излучения при использовании данной лазерной среды составит 10-30% по сравнению с известным кристаллом RbPb₂Br₅ оптического качества.

Технический результат достигается тем, что кристаллы калия и рубидия пентобромплюмбита характеризуются составом K_xRb_1-xPb₂Br₅ , где 0,2 × 0,5.

На фиг.1 представлены реальные структуры кристаллов:

a) RbPb₂Br₅, б) K_0,5Rb_0,5Pb₂Br₅ , в) K_0,6Rb_0,4Pb₂Br₅ , г) KPb₂Br₅.

На фиг.2 - зависимость объемов кристаллографической ячейки (V) кристаллов K_xRb_1-xPb₂Br₅ при изменении × от 0 до 1: - моноклинной структуры; - тетрагональной структуры.

На фиг.3 - зависимость коэффициента вхождения атомов РЗЭ (k_Er ) в кристаллы K_xRb_1-xPb₂Br ₅ при изменении х.

На фиг.4 - зависимость температуры фазового перехода (Т,К) в кристаллах K_x Rb_1-xPb₂Br₅ при изменении ×.

На фиг.5 - кристалл K_0,5Rb_0,5 Pb₂Br₅ высокого оптического качества, легированный Er³⁺.

Кристаллы K_xRb _1-xPb₂Br₅ выращены методом Бриджмена-Стокбаргера в вакуумированной ампуле с предварительным синтезом соединений из высокочистых бромидных солей металлов. Как видно из фиг.2, объем кристаллической ячейки кристаллов K_xRb_1-x Pb₂Br₅ зависит от изменения ×. При 0 х 0,35 структура кристаллов K_xRb_1-x Pb₂Br₅ тетрагональная I4/mcm, при 0,35 × 1- моноклинная Р2₁/с.

Было обнаружено, что введение калия в матрицу кристалла RbPb₂Br ₅ увеличивает коэффициент вхождения атомов РЗЭ в смешанный кристалл (фиг.3). При × 0,2 в смешанном кристалле достигается концентрация РЗЭ, достаточная для эффективной генерации лазерного излучения. С другой стороны, при введении рубидия в кристалл KPb₂ Br₅ повышается температура фазового перехода. На фиг.4 показано, что при × 0,5 температура фазового перехода близка к температуре плавления смешанного кристалла. Формирование двойниковых областей происходит вблизи температуры плавления, и в процессе закалки кристалл предпочтительно вырастает в монодоменном состоянии. Образование сеток двойниковых границ в смешанных моноклинных кристаллах при × 0,5 резко уменьшается, кристаллы характеризуются высокой прозрачностью и не рассеивают лазерное излучение.

Таким образом, смешанные кристаллы K_xRb_1-x Pb₂Br₅ при 0,2 × 0,5 обладают положительными свойствами чистых соединений RbPb₂Br₅ и KPb₂Br₅ : они характеризуются низкими энергиями колебаниями кристаллической решетки, что позволяет реализовать лазерное излучение в среднем ИК-диапазоне вплоть до 10 мкм. Кроме того, имеют преимущества по сравнению с чистыми соединениями - сочетание высокого коэффициента внедрения РЗЭ и хорошего оптического качества кристаллов.

Примеры конкретного выполнения.

Пример 1. Для получения монокристаллического образца K_0,2 Rb_0,8Pb₂Br₅ легированного Er ³⁺(2% мас.), используют исходные реагенты - бромидные соли (KPb₂Br₅, RbPb₂Br₅ и ErBr₃) марки ОСЧ, которые дополнительно очищали многократной перекристаллизацией с предварительным удалением загрязненных частей. Компоненты KPb₂Br₅ - 8,0 г, RbPb₂Br₅ - 47,798 г и ErBr ₃ - 1,5 г помещают в ампулу из стекла пирекс и откачивают на вакуумной установке до остаточного давления 10^-4 торр., после чего производится отпайка эвакуированной ампулы. Сплавление компонентов проводится в печи при температуре 376°С. При получении однородного расплава производится вращение ампулы в течение суток для полной гомогенизации состава. Выращивание кристаллов проводят по методу Бриджмена-Стокбаргера в кварцевом ростовом контейнере с кристаллоотборником. Печь нагревают, доводя шихту до плавления. Температурный градиент в области роста составляет 4°С/мм. Скорость движения ампулы в холодную зону составляла 4 мм/сутки. Получен образец K_0,2Rb_0,8Pb ₂Br₅ массой 75 г. Параметры ячейки: а=8,431Å, b=8,431Å, с=14,505Å, V=1031ų. Коэффициент внедрения Er составил 0,06.

Пример 2. Для получения образца K_0,3Rb_0,7Pb₂Br₅ , легированного Er³⁺(2% мас.) массой до 65 г, используют исходные компоненты: KPb₂Br₅, RbPb ₂Br₅ и ErBr₃ высокой чистоты: KPb ₂Br₅-18,1 г, RbPb₂Br₅ - 44,529 г, ErBr₃-1,3 г. Условия получения, как в примере 1. Параметры ячейки: а=8,416 Å, b=8,416 Å, с=14,474 Å, V=1025,2 ų. Коэффициент внедрения Er составил 0,084.

Пример 3. Для получения образца K_0,5Rb_0,5Pb₂Br₅, легированного Er³⁺(2% мас.) массой до 65 г, используют исходные компоненты: KPb₂ Br₅, RbPb ₂Br₅ и ErBr₃ высокой чистоты: KPb ₂Br₅-29,053 г, RbPb₂Br₅ -30,621 г, ErBr₃-1,3 г. Условия получения, как в примере 1. Параметры ячейки: а=9,314Å, b=8,412Å, с=13,053Å, V=1022,7ų. Коэффициент внедрения Er составил 0,15. Реальная кристаллическая структура представлена на фиг.1б.

Пример 4. Для получения образца K_0,6 Rb _0,4Pb₂Br₅, легированного Er³⁺ (2% мас.) массой до 65 г, используют исходные компоненты: KPb ₂Br₅, RbPb₂Br₅ и ErBr ₃ высокой чистоты: KPb₂Br₅-35,0 г, RbPb₂Br₅-15,81 г, ErBr₃-1,3 г. Условия получения, как в примере 1. Параметры ячейки: а=9,29Å, b=8,401Å, с=13,045Å, V=1018,6 ų. Коэффициент внедрения Er составил 0,22. Реальная кристаллическая структура представлена на фиг.1в.